Flujos a traves de un cilindro y una esfera (IV)

Si se examinan de cerca las figuras 7-11 y 7-12, podemos ver cuatro regiones caracterizadas por distintas variaciones de CD contra Re. En la primera zona (Re ≤ 2), la pendiente de la curva es claramente empinada. En esta región, los efectivos viscosos son dominantes, y la fuerza de arrastre completa se debe a la fricción del fluido. No existe separación de flujo en esta región. En la segunda zon (2 < Re ≤ 2 x 10³), las fuerzas de arrastre debidas a la fricción y a la separación de flujo son del mismo orden de magnitud. La región de flujo separado se hace más y más turbulento cuando el número de Reynolds excede a 10³. En la tercera zona 2x10³ < Re < 3x 10^5), el flujo continúa siendo más y más turbulentos y domina el arrastre de forma. Cuando termina la tercera zona y comienza la cuarta zona (Re ≅ 3x 10^5), el flujo en la capa frontera se hace completamente turbulento. Esto provoca una separación retrasada de la capa frontera, reduciendo así la contribución del arrastre de forma y dando por resultado una caida súbita en la curva en Re = 3x10^5. Aproximadamente. El comportamiento de la curva del coeficiente de arrastre, que se ha discutido, es cualitativamente aplicable a otras formas de curvas, tales con cilindros elipticos y aletas de aviones. Ua que, en general, el coeficiente de arrastre decrece junto con con el número de Reynolds, no debe pensar el lector que la fuerza de arrastre decrecerá, con un incremento en el número de Reynolds. De hecho, la fuerza de arrastre crecerá. ya que está dada por el producto del coeficiente de arrastre, CD, el frente de velocidad [(l/2gc)ρu∞ ²], y el área del objeto normal al flujo.

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Sistemas con resistencia interna despreciable (I)

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